В чем заключается принцип построения зон френеля
Зоны Френеля. Просто о сложном.
Научиться настройке MikroTik можно на онлайн курсе по оборудованию этого производителя. Автор курса является сертифицированным тренером MikroTik. Подробней Вы можете прочитать в конце статьи.
Зоны Френеля используются теорией распространения для расчета отражений и дифракционных потерь между передатчиком и приемником. Зоны Френеля нумеруются и называются «F1», «F2», «F3» и т. д.
Существует бесконечное количество зон Френеля, однако только первые 3 имеют реальное влияние на распространение радиоволн.
Что такое зона Френеля и почему это важно?
Зона Френеля — это цилиндрический эллипс, проведенный между передатчиком и приемником. Размер эллипса определяется частотой работы и расстоянием между двумя участками.
Определяем размер зоны
Когда радиосигнал проходит между передатчиком и приемником, он может распространяться несколькими путями. Он может идти напрямую между передатчиком и приемником (основной сигнал). Сигнал может отражаться от земли и затем переноситься на удаленный приемник (отраженный сигнал). Он может идти влево или вправо и отражаться от «холма» (еще один отраженный сигнал).
Радиус зоны Френеля описывает это отражение относительно общей длины радиотрассы. Рисунок выше показывает основные и отраженные сигналы и F1 (первая зона Френеля) и F2 (вторая зона Френеля). Отражение может происходить в любом месте между передатчиком и приемником. На рисунке показано отражение, происходящее в случайном месте, а не в центре пути.
Когда сигнал отражается, происходят две вещи:
ВАЖНО! На длинном пути сдвиг может составить 180º или больше.
Почему это важно? Приемная антенна не может различить основной и отраженный сигналы. Они оба на одной частоте. Он принимает как основной, так и отраженный сигналы. Он также получает любые другие сигналы в пределах своего заданного диапазона частот.
Когда антенна получает основной сигнал и отраженный сигнал, эти два сигнала будут объединяться и суммироваться на антенне. Если они сдвинуты на 360º (по фазе), это не проблема. Однако, если сигналы разнесены на 180º (противоположная фаза), они будут взаимно поглощаться, и приемник ничего не получит.
Метод зон Френеля
Для нахождения результата интерференции вторичных волн Френель предложил метод разбиения волнового фронта на зоны, называемые зонами Френеля.
Зона Френеля 1 (F1)
Радиус первой зоны Френеля рассчитывается так, чтобы разница в длине пути между основным сигналом и отраженным сигналом от расстояния радиуса F1 составляла 180º. Отраженный сигнал, смещенный на 180º расстояния пути плюс 180º от фактической точки отражения, составляет 360º фазового сдвига. Два сигнала, основной и отраженный, поступают на антенну на 360º друг от друга или в фазе. Они будут складываться и не влияют на производительность приемника.
Этот сдвиг фазы отражения может происходить в любом месте от вычисленной «трубки» зоны Френеля, известной как эллипс.
Зона Френеля 2 (F2)
Радиус второй зоны Френеля рассчитывается так, чтобы разница в длине пути между основным и отраженным сигналами от второй трубки зоны Френеля составляла 360º.
Это очень важно, так как отраженный сигнал имеет автоматический фазовый сдвиг на 180º плюс разница в длине пути 360º равна сдвигу фазы 540º. 540º и 180º имеют одинаковый фазовый сдвиг в математической модели, и два сигнала будут отменены, не оставляя сигнала на приемнике.
Вторая зона Френеля, F2, является зоной отражения, которая не учитывается при проектировании радиотрассы.
Зона Френеля 3 (F3)
Третья зона Френеля имеет разницу в длине пути 540º. Добавьте это к сдвигу отражения 180º; общее количество составляет 720º, и 2 сигнала находятся в фазе.
Эффект зоны Френеля
Конечным результатом является то, что четные зоны Френеля отражают сигнал 180 градусов. Это вредно для распространения по радио. Зоны Френеля с нечетным номером имеют фазовый сдвиг на 360º и не имеют никакого эффекта. Нечетные зоны Френеля — это «хорошие парни».
Эффект этих отражений в мобильной работе может ощущаться, например, вблизи крайнего конца ретранслятора.
В приемнике слышно быстрое увеличение / уменьшение сигнала, которое часто называют «пикетным ограждением».Быстрое увеличение и уменьшение сигнала от движущегося радио или транспортного средства называется замиранием Рэлея. Это является прямым результатом появления и исчезновения отражений в зоне Френеля, когда транспортное средство движется по шоссе.
Радиотерминалы «точка-точка»
Радиосвязи точка-точка обсуждаются далее в этой статье, однако стоит отметить одну хитрость при проектировании линий связи точка-точка.
Поскольку зона F2 вредна для уровня принимаемого сигнала, высоту антенны часто выбирают таким образом, чтобы F1 была беспрепятственной траекторией, а F2 препятствовала возвышению или утолщению земли вдоль трассы.
Любые 180º отраженные сигналы вдоль зоны F2 ослабляются холмом или землей и не достигают приемной антенны, чтобы создавать помехи и подавлять основной приемный сигнал.
Радиус зоны Френеля и расстояние до Земли
Диаметр зоны Френеля (половина диаметра — это радиус) эллиптического цилиндра можно рассчитать. Важным компонентом радиуса зоны Френеля является зазор между цилиндром зоны Френеля и поверхностью земли. Как показано на рисунке 2, показаны радиус зоны Френеля и расстояние от нижней части зоны Френеля до Земли.
При превышении 60% радиоканал считается «чистым, прямой видимости» и не несет дифракционных потерь.
Это понимание зон Френеля и их влияния помогает понять, как и почему радиопокрытие может быть предсказано с использованием математики, а теперь и компьютеров.
Дифракция Френеля на круглом отверстии
Предположим, что монохроматический луч света падает на экран с круглым отверстием в нем. На определенном расстоянии от отверстия на втором экране можно наблюдать дифракционную картину. Структура рисунка зависит от длины волны, и распределение фаз входящего волнового фронта, а также по диаметру, отверстия и расстояния, от дыры до экрана.
В этом так называемом дифракционном режиме ближнего поля или Френеля монохроматическая плоская или сферическая волна, которая освещает отверстие, будет создавать дифракционную картину в виде набора концентрических колец. Излучение на оптической оси будет минимальным или максимальным, когда при постоянной длине волны и диаметре отверстия расстояние от отверстия до экрана наблюдения уменьшается от бесконечности до нуля.
Кольца появляются после прохождения критического расстояния (также называемого длиной Рэлея):
\( z_p = A \lambda Z_p = A \lambda \)
Если \( r > 3pZ>Z_p \) z > z R «>— колец нет, но наблюдается плавное распределение освещенности в виде квадрата функции Бесселя, форма которого (но не диаметр пучка) остается постоянной при увеличении z. Это дальнее поле также называется дифракцией Фраунгофера.
То, появляется ли максимум или минимум на оптической оси, можно понять с помощью теории зон Френеля. Если число полу-лямбда-зон, «видимых» наблюдателем, нечетно, наблюдается максимум, четное количество зон создает минимальное излучение. Количество зон Френеля указывается номером Френеля:
В этих экспериментах измеряются расстояния, на которых появляются максимальная или минимальная интенсивность на оптической оси. Из этих измерений можно определить длину волны света, если известен диаметр отверстия.
 |  |
В этом упражнении рассматриваются два входящих волновых фронта: плоская волна и сферическая волна.
Дифракция Френеля на маленьком круглом экране
Сферическая волна, распространяющаяся из точечного источника, встречает на своем пути экран с круглым отверстием
Каковы условия для дифракции Френеля?
Дифракция Френеля возникает, когда либо расстояние от источника до препятствия, либо расстояние от препятствия до экрана сравнимо с размером препятствия. Эти сопоставимые расстояния и размеры приводят к уникальному дифракционному поведению.
Почему дифракция Френеля отличается от других видов дифракции?
Как дифракция Френеля решается математически?
Принцип Гюйгенса — Френеля
Принцип Гюйгенса-Френеля гласит, что каждая точка на волновом фронте является источником вейвлетов. Эти вейвлеты распространяются в прямом направлении с той же скоростью, что и исходная волна. Новый волновой фронт — это линия, касающаяся всех вейвлетов.
Рис 3. Форма волны
Кристиан Гюйгенс был голландским ученым, который разработал полезную технику для определения того, как и где распространяются волны. В 1678 году он предположил, что каждая точка, к которой относится световое возмущение, сама становится источником сферической волны. Сумма вторичных волн (волн, являющихся результатом возмущения) определяет форму новой волны, показывает вторичные волны, идущие вперед от их источника. Он смог придумать объяснение линейного и сферического распространения волн и вывести законы отражения и преломления (описанные в предыдущих атомах), используя этот принцип. Однако он не мог объяснить то, что обычно называют дифракционными эффектами. Эффекты дифракции — это отклонения от прямолинейного распространения, которое возникает, когда свет сталкивается с краями, экранами и отверстиями.
Прямой волновой фронт: принцип Гюйгенса, применяемый к прямому волновому фронту. Каждая точка на фронте волны излучает полукруглый вейвлет, который перемещается на расстояние:
Новый волновой фронт представляет собой линию, касательную к вейвлетам.
Принцип Гюйгенса
На рисунке показан простой пример дифракционного принципа Гюйгенса. Принцип может быть показан с помощью уравнения ниже:
где s — расстояние, V — скорость распространения, а t — время.
Каждая точка на волновом фронте испускает волну со скоростью V. Испускаемые волны полукруглые и появляются в момент времени t. Новый волновой фронт касается вейвлетов. Этот принцип работает для всех типов волн, а не только для световых волн. Принцип полезен при описании отражения, преломления и интерференции. наглядно показывает, как принцип Гюйгенса может быть использован для объяснения отражения, и показывает, как его можно применять к преломлению.
Рефракция Гюйгенса: принцип Гюйгенса применяется к прямому волновому фронту, перемещающемуся из одной среды в другую, где его скорость меньше. Луч изгибается в направлении перпендикуляра, поскольку вейвлеты имеют меньшую скорость во второй среде.
Отражение : принцип Гюйгенса применяется к прямому волновому фронту, ударяющемуся о зеркало. Показанные вейвлеты испускались, когда каждая точка на фронте волны ударялась о зеркало. Касательная к этим вейвлетам показывает, что новый волновой фронт был отражен под углом, равным углу падения. Направление распространения перпендикулярно фронту волны, как показано стрелками, направленными вниз.
Пятно Пуассона
Пятно Пуассона является доказательством того, что даже если вы правы, вы можете быть не правы. Узнайте, почему эта концепция физики привела к тому, что имя Симеона Пуассона прожило в позоре почти 200 лет.
В начале восемнадцатого столетия Французская академия решила провести товарищеский конкурс. Члены Академии, как и ученые всего мира, заметили, что когда свет перемещался из одной среды в другую, он изгибался. Стекло, вода, гель, все, что позволяет свету проходить через него, даст ему проход, только если он изменит свой ход. Люди могли измерить изгиб света, но были озадачены тем, что заставило это произойти. Французская академия пыталась решить эту проблему, противопоставляя умы разных ученых.
Помните Августина Френеля? Он был инженером и изучал эффекты света. Работая оттуда, он придумал новую идею; свет излучался волнами, перпендикулярными направлению, в котором он проходил. Его идея вызвала волнение, особенно у пуассоновских пэров. Они полагали, что свет путешествовал как ряд частиц, все из которых имели сложные взаимодействия друг с другом. Пуассон, Френель и другие ученые собрались вместе и провели волнующую серию дискуссий о природе света и наблюдаемых эффектах его путешествия через различные среды.
К концу дебатов Пуассон выдвинул аргумент, который, казалось, сжег теорию Френеля до основания и «засолил землю под ней». Если кого-то забрасывают предметами, его лучший шанс избежать травмы — спрятаться за более крупным предметом (по крайней мере, пока ракеты, ищущие тепло, не разрушат его для всех). Спрячьтесь за скалой, и поток гальки отскочит от скалы и пролетит мимо, не задев вас. Если, с другой стороны, человек по пояс в воде и хочет спрятаться от волны, он не будет в безопасности, приседая за скалой. Волны огибают твердые предметы.
Пуассон рассуждал, что если свет действительно был волной, то когда свет включался на совершенно сферическом объекте, световые волны могли бы огибать этот объект. Идеальная симметрия сферы означала, что все световые волны встретятся в точном центре тени позади нее, ведь там люди смогут увидеть яркое пятно света.
Это было нелепо. После выступления, как все закончили смеяться, успешные французские ученые пошли развлечься или выпить что-нибудь в близлежащем заведении. По крайней мере, один человек не присоединился к ним. Доминик Араго, один из судей, понял, что Пуассон описал идеальный эксперимент. Он нашел круглый предмет, он нашел свет, и довольно скоро он нашел это пятно. Что явилось подтверждением словам Пуассона.
Ничего не оставалось, кроме как вручить приз Френелю. Пуассон выдвинул следствие света как волны, которая была настолько нелепой, настолько маловероятной, что это не могло быть объяснено ничем другим. Френель был достаточно умен, чтобы выдвинуть теорию. Пуассон был достаточно умен, чтобы доказать, что Френель прав, и доказать, что он не прав. Несмотря на то, что Доминик Араго действительно прошел тест, крошечная точка света в центре тени сферического объекта всегда называлась Пятном Пуассона. В физике нет вечного движения, но есть постоянные насмешки.
MikroTik: куда нажать, чтобы заработало?
При всех своих достоинствах, есть у продукции компании MikroTik один минус – много разобщенной и далеко не всегда достоверной информации о ее настройке. Рекомендуем проверенный источник на русском языке, где все собрано, логично и структурировано – видеокурс «Настройка оборудования MikroTik». В курс входит 162 видеоурока, 45 лабораторных работ, вопросы для самопроверки и конспект. Все материалы остаются у вас бессрочно. Начало курса можно посмотреть бесплатно, оставив заявку на странице курса. Автор курса является сертифицированным тренером MikroTik.
Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Зоны Френеля
Дифракция света – это явление отклонения света от прямолинейного направления его распространения во время прохождения рядом с препятствиями.
Из опыта видно, что определенные условия влияют на захождение геометрической тени на область.
Когда на пути встречается препятствие в виде диска, шарика или круглого отверстия, тогда экран, расположенный на большом расстоянии, покажет дифракционную картину, то есть систему чередующихся светлых и темных колец. При отверстии линейного характера (щели или нити) экран показывает параллельные дифракционные полосы.
Принцип Гюйгенса-Френеля
Существование дифракционных явлений было задолго до времен Ньютона. Объяснение, основанное на корпускулярной теории, не давало должных результатов. Одним из первых объяснений явления дифракции, основанное на волновых представлениях, было дано Т. Юнгом. Еще в 1818 году была известна и развита количественная теория дифракционных явлений О. Френеля. Принцип Гюйгенса был заложен в основу. Он только дополнил при помощи идеи об интерференции вторичных волн.
Первоначальный вид данного принципа давал возможность нахождения положения фронтов в последующие моменты времени, иначе говоря, определял направление распространения волны. Это и есть принцип геометрической оптики. Впоследствии гипотеза Гюйгенса об огибающих вторичных волнах были заменены Френелем с помощью физически ясного положения, тогда вторичные волны в точке наблюдения интерферировали друг с другом.
Принципом Гюйгенса-Френеля считалась гипотеза, которая была со временем подтверждена. При решении задач, где необходимо использовать данный принцип, получение результата достаточно точное. На иллюстрации изображен принцип Гюйгенса-Френеля.
Предположим, что поверхность S – положение волнового фронта в некоторый момент. Из теории волн известно, что он является поверхностью, где в заданных точках происходит колебание с одинаковым значением фазы. Волновыми фронтами плоской волны считают семейством параллельных плоскостей, которые перпендикулярно направлены относительно распространения волны. Волновые фронты сферической волны, которые испускаются при помощи точечного источника, относят к концентрическим сферам.
Для примера ниже приведена дифракционная задача прохождения плоской монохроматической волны, которая исходит от удаленного источника через отверстие с радиусом R непрозрачного экрана.
Чтобы расчеты были облегченными, волновая поверхность падающей волны разбивается на кольцевые зоны, называемыми зонами Френеля, исходя из правила: расстояния от границ соседних зон к точке Р имеют отличие на половину волны.
Зоны Френеля. Интерференционный максимум
Отличие от двух соседних точек расстоянием λ 2 говорит о том, что колебания, возбуждаемые этими зонами в состоянии противофазы. Соседние волны начинают гасить друг друга, а это приводит к тому, что суммарная амплитуда в точке запишется как:
Выражения в скобках равняются нулю, значит, амплитуда, вызванная волновым фронтом, равняется половине действий первой зоны.
Полученные пластинки обладают свойством фокусировки света, поэтому их называют зонными пластинками.
Круглый диск дает понять, что при дифракции зоны Френеля от 1 до m будут в закрытом состоянии. Отсюда получаем, что формула амплитуды колебаний примет вид:
Так как оптический диапазон имеет короткую волну, тогда соответственно зона Френеля также мала. Отчетливее проявление дифракционных явлений заметно при небольшом количестве зон на препятствии.
Получим формулы вида:
Когда количество зон Френеля из препятствия увеличивается, тогда дифракционные явления становятся незаметными:
Определение границы применимости геометрической оптики возможно при помощи заданного неравенства. При выполнении данного условия узкий пучок света может быть сформирован.
Отсюда следует вывод, что волновая оптика – это предельный случай геометрической.
При расчете видно, что радиусы ρ m зон Френеля на волне сферического фронта запишется, как
Выводы по теории Френеля справедливы.
Дифракция и интерференция света применима к любым волнам, так как имеется общность закономерностей. Начало XIX века – это было время, когда ученые только начинали изучать волны, а физическая природа света еще не была раскрыта.
Зона Френеля
Что такое зона Френеля
Зонами Френеля называют области, на которые можно разделить поверхность световой, либо звуковой волны с целью расчета результатов дифракции света или звука.
Методика анализа была впервые применена О. Френелем в 1815 – 1819 годах. Зону Френеля можно наглядно представить в виде объема радио-волнового канала между двумя передатчиками сигнала.
Максимальное значение объема канала отмечено центральной точкой, равноудаленной от двух антенн. Наиболее качественный сигнал обеспечивается путем подбора максимально чистой зоны, в которой отсутствуют физические и радио-волновые препятствия.
Осторожно! Если преподаватель обнаружит плагиат в работе, не избежать крупных проблем (вплоть до отчисления). Если нет возможности написать самому, закажите тут.
Расчет радиуса зоны Френеля
С помощью определенных характеристик можно выполнить корректный расчет. Для определения зоны Френеля в ее центре необходимо использовать формулу:
Где D равно расстоянию в километрах, f является частотой в GHz.
Если необходимо рассчитать размер зоны Френеля в любой ее точке, к примеру, в месте, где обнаружено препятствие, следует воспользоваться формулой:
Где f — это частота в GHz, D1 является расстоянием от первой антенны до искомой точки в километрах, D2 равно расстоянию от второй антенны до искомой точки в километрах.
Знание характеристик зоны Френеля позволяет выполнить точные расчеты. В практическом применении представленные формулировки обеспечивают данные для стабильности параметров беспроводного моста и максимально возможной скорости передачи сигнала.
Метод зон Френеля, основные принципы работы
С целью упрощения решений задач волновая поверхность S разбивается на отдельные зоны. Данный способ называют методом зон Френеля.
Точки поверхности S, которые являются границей первой или центральной зоны и удалены от точки М на расстояние:
Точки сферы S, которые находятся на расстоянии:
и так далее относительно точки М, образуют 2, 3 и так далее зоны Френеля.
В точке М образуются колебания. Они расположены между двумя соседними зонами, фазы которых противоположны по причине разности ходя от этих зон до точки М:
В процессе сложения колебания друг друга ослабляют:
Где A является амплитудой результирующего колебания, Аi представляет собой амплитуду колебаний, возбуждаемую i-й зоной Френеля.
Значение Аi определяется площадью Si зоны и углом αi между нормалью к поверхности и прямой, направленной в точку M. Расчет площади одной зоны выглядит следующим образом:
Исходя из представленного уравнения, можно сделать вывод о независимости площади зоны Френеля от номера зоны i. Данное утверждение позволяет сделать вывод о том, что при малых числах i соседние зоны будут обладать одинаковыми площадями. В то время, как номер зоны увеличивается, возрастает угол αi, а также снижается интенсивность излучения зоны по направлению к точке М, то есть уменьшается амплитуда Аi. Другой причиной данного явления служит увеличение расстояния до точки М: \(x = <-b \pm \sqrt
если радиус R=l=1 метр,
\(\lambda =-5\times 10^<-7>\) составляет 500 нм.
Количество зон \(N\approx 3\times 10^<5>\)
Радиус первой зоны \(r_<1>\approx 0.16\) мм
Исходя из вышеизложенной информации, можно сделать вывод о равенстве углов соседних зон между нормалью к зоне и направлением на точку М. Таким образом, наблюдается примерное равенство амплитуд волн, которые приходят в точку М от соседних волн. При прямолинейном распространении световой волны фазы колебаний, которые образованы в соседних зонах, будут отличаться на π. Согласно этим данным, в качестве допустимого приближения можно считать, что амплитуда колебания Аm от некоторой m-й зоны рассчитывается, как среднее арифметическое от амплитуд зон, которые к ней примыкают:
В таком случае, исходное уравнение можно преобразовать следующим образом:
Из равенства площадей, которыми обладают соседние зоны, вытекает нулевое значение выражения, заключенного в скобках. Тогда результирующая амплитуда будет равна:
Расчет интенсивности излучения имеет вид:
Таким образом, результирующая амплитуда, которая образована в какой-либо точке М всей сферической поверхностью, определяется, как половина амплитуды, сформированной одной лишь центральной областью, а интенсивность составляет:
Радиус, которым характеризуется центральная зона, небольшой:
Тогда допустимо считать распространение света от точки Р до точки М прямолинейным. В условиях, когда путь волны преграждает непрозрачный экран, в котором есть отверстие, открывающее только центральную зону Френеля, то амплитуда в точке М составляет А1. Поэтому, интенсивность в точке М превышает в 4 раза тот же показатель, но в условиях без экрана. В случае, когда все зоны с четными номерами закрыты, интенсивность света будет увеличиваться.
Таким образом, объясняют прямолинейность распространения света в условиях однородной среды с помощью принципа Гюйгенса-Френеля. Справедливость деления волнового фронта на зоны Френеля нашла подтверждение в ходе эксперимента. Для опыта используют зонные пластинки, представляющие собой систему чередующихся прозрачных и непрозрачных колец. Эксперимент подтверждает возможность увеличения освещенности в точке М с помощью зонных пластинок по принципу собирающей линзы.
Принцип Гюйгенса-Френеля
Дифракцией света в наиболее распространенном понятии называют огибание световыми лучами границы непрозрачных тел или экранов, то есть проникновение света в область с геометрической тенью.
Максимально рельефно дифракцию света можно наблюдать в зонах с резким изменением плотности потока лучей:
Дифракция волн тесно связана с процессами, при которых волны распространяются и рассеиваются в неоднородных средах.
Дифракция — это комплекс явлений, которые можно наблюдать в процессе распространения света в среде, отличающейся резкими неоднородностями, габариты которых соотносимы с длиной волны и связаны с отклонениями от законов геометрической оптики.
Огибание препятствий звуковыми волнами, то есть дифракцию звуковых волн, можно заметить в повседневной жизни.
К примеру, за углом дома слышен звук. Для того чтобы наблюдать дифракцию световых лучей, требуются специальные условия, что является причиной небольшой длины световых волн. Интерференция не отличается существенно от дифракции. Данные явления зависят от перераспределения светового потока в результате суперпозиции волн.
Дифракция объясняется принципом Гюйгенса. Согласно данному утверждению, каждая точка, которую достигает волна, является центром вторичных волн, а огибающая этих волн определяет положение волнового фронта в следующий момент времени.
На рисунке изображен непрозрачный экран, на отверстие в котором нормально падает плоская волна.
Каждая точка области волнового фронта, выделенного отверстием, представляет собой источник вторичных волн. В условиях однородной среды они будут иметь сферическую форму. С помощью огибающих вторичных волн для некоторого момента времени можно увидеть, что фронт волны достигает области геометрической тени, то есть волна огибает края отверстия.
Благодаря принципу Гюйгенса, можно решить задачу, связанную с направлением, в котором распространяется волновой фронт. Но утверждение не касается вопроса о таких характеристиках разнонаправленных волн, как амплитуда и интенсивность. Решающая роль в определении волновой природы света отведена О. Френелю, который проводил данные исследования в начале XIX века. Ученый представил объяснение явлению дифракции и ее количественный расчет. В 1818 году Френель был удостоен премии Парижской академии за достижения в данной области.
Френель дополнил принцип Гюйгенса физическим смыслом с помощью идеи интерференции вторичных волн. Ученый рассматривал дифракцию по средствам нескольких ключевых положений, которые не требую доказательств. Комплекс данных утверждений называют принципом Гюйгенса-Френеля. Исходя из принципа Гюйгенса, каждая точка фронта волны рассматривается в качестве источника вторичных волн. Френель значительно развил это утверждение:
Благодаря данным положениям, Френелю удалось составить дифракционную картину. Используя справедливые утверждения, ученый выполнял количественные расчеты, характеризующие явление дифракции.